磁界強度H
磁界強度 H は、実際には実用的な意味を持たない物理量です。以前人々がそれを定義したとき、磁荷のようなものが存在すると仮定していましたが、後に、このようなものは存在しないことがわかりました。それはまさに電流の向こう側だった。遠い 1820 年代に、科学者たちは一連の革命的な発見を行い、磁気の現代理論を切り開きました。 1820 年 7 月、デンマークの物理学者ハンス エルステッドは、通電ワイヤ内の電流が磁針に力を及ぼし、磁針の方向を偏向させることを発見しました。 （エルステッド実験 - 電流の磁気効果） このニュースがフランス科学アカデミーに届いてからわずか 1 週間後の 9 月、アンペールは、流れる電流が同じ方向に流れる場合、2 つの並列電流が流れることを示す実験の実施に成功しました。ワイヤーは互いに引き付け合うでしょう。そうしないと、流れの方向が反対の場合、互いに反発します。 1825 年、アンペールは、電流の方向と、電流によって励起される磁場の磁束線との関係に関する法則であるアンペールの法則を発表しました。
機械的な測定を通じて、磁気針が感じる「磁場」の強さは、長い直線ワイヤーからの距離が等しい点では同じであり、距離が異なる点の「磁場」の強さは反比例する、と結論付けることができます。距離。このように、機械的な測定と電流の強さによって磁場の強さ H の物理量を定義します。単位はアンペア/メートル A/m です。ガウス単位系では、H の単位は Oe エルステッド、1A/m=4π×10-3Oe です。磁場の強さ H については多くの説明があります。H は外部磁場 (たとえば、電流 I を使用して物体に磁場 H を印加するなど、電場の強さに似ています) として理解できます。磁気誘導強度 B 磁界の強さは、外部電流によって与えられる単なる磁界です。磁場中の強磁性材料の場合、外部磁場 H の影響を受けるだけでなく、材料内の粒子も外部磁場の作用により誘導磁場を生成します。
磁気誘導強度B
磁気誘導強度 B は、粒子がこのときの外部磁場 H と誘導磁場 M の合計である全磁場を「感じている」ことを示します。真空中では、磁気誘導強度は外部磁場、つまり B{{0}μ0H に比例します。ここで、μ0 は磁性体の透磁率です。真空。強磁性体の内部の磁気誘導強度は B=μ0(H+M) です。つまり、全磁場は μ0 に「磁場によって生成される磁場 H の合計」を乗じたものに等しくなります。電流」に「H によって磁化された媒体によって生成される磁場 M」を加えたものです。 B の単位はテスラ T、ガウス単位系の単位はガウス G、1T=10KG です。磁気誘導強度は、磁石の実際の「磁界の強さ」です。それでも、Hは歴史的に磁界強度と呼ばれてきたため、Bには磁気誘導強度という別名しか与えられません。 BとHはどちらも「磁場の強さ」を指しますが、定義や導出方法が異なるため、単位が異なります（ガウス系ではBの単位はガウスGs、Hの単位はエルステッドOe、1Oe＝ 1×10-4Wb・m-2＝1×10-4T＝1Gs）。磁場強度Ｈは、仮想空間の磁場である。空間内の物質は考慮されていません。磁場と磁場を生成する電流の関係に焦点を当てます。磁気誘導強度Bは、仮想空間磁場Hに現実の物質を加えた後の最終的な磁場の強さを考慮したもので、物質の実際の磁場の強さに着目しています。
磁力M
先ほど磁気強度 M について触れましたが、これは外部磁場の作用下で材料内の粒子によって生成される誘導磁場です。現代物理学は、原子内の各電子が原子核の周りを周回して回転しており、これらの動きの両方が磁気効果を生み出すことを証明しています。分子全体として考えると、分子内の各電子が発生する磁気効果の総和は等価円電流で表すことができます。この等価円電流は分子電流と呼ばれます。
